Pour illustrer notre nouveau modèle 2-D du tore de plasma d'Io et
notre choix du kappa et
de l'anisotropie des ions, nous montrons les profils de densité
pour les principales espèces, obtenus
avec notre «compromis» à 
et 
, et en utilisant
comme modèle de champ magnétique 
+ feuillet de plasma (figure
vi.3). Ces profils de densité sont calculés et représentés dans
un plan méridien de Jupiter à une longitude de 112°, qui est
la longitude où les équateurs centrifuge et magnétique coïncident
approximativement (pour le modèle de champ magnétique utilisé).
On pourra comparer ces profils à ceux de [Bagenal, 1994, figure 8 de ,]
pour
se convaincre qu'il prédise un plasma beaucoup plus confiné aux basses
latitudes pour toutes les
espèces de particules. Les radio-astronomes jovitropes, qui ont généralement
besoin de la densité de plasma intégrée sur leur ligne de visée lorsqu'ils
observent les radio-sources de Jupiter, doivent envisager de tenir compte
d'un confinement du tore beaucoup plus important qu'on ne le pensait jusqu'ici.
On peut juger des effets relatifs du kappa et
de l'anisotropie sur les densités
en examinant aussi les profils fournis en annexe B.3
(figures B.2 et B.5). On peut vérifier ainsi
la tendance déjà explicite sur la figure v.3, à savoir que
l'anisotropie a un fort effet de confinement, un petit kappa (i.e 
)
aussi aux basses latitudes mais moindre,
et qu'une distribution bi-kappa prévoit un peuplement du tore
moins raréfié aux hautes latitudes qu'une distribution bi-maxwellienne.
Figure vi.3: Profils de densité autour de l'équateur centrifuge (confinement) des
principales espèces de particules détectées dans tore de plasma d'Io.
( 
). Les niveaux des isocontours sont
tous en régression géométrique de raison 1/2. Ils décroissent à partir de
1600cm 
pour les électrons, O 
, S et S 
, à partir de
80cm pour O et S 
.